trx6深度评测

A. trx6后四轮负载重就不动还咔咔响

有三种情况都会引起这种现象
1、 发动机有异响
症状说明：发动机舱出现异响的可能性会比较多，大多数人也是凭声音来源判断出来是发动机舱的异响，通常会是金属刺耳声或是风啸式的异响。
解决办法：发动机异响标志发动机某一机构的技术状态已发生变化。主要是因有些零件磨损过甚或装配、调整不当引起的。有些异响尚可预告发动机将可能发生事故性损伤，因而当发动机出现异响时，应及时修理，防止故障扩大。
需要提醒的是，如果是发动机内的异响，车主多半是无法自行解决的，最好送厂检修。
2、 变速箱有异响
症状说明：车子在行驶中如果变速箱内部有“沙沙”声，而踩下离合器或油门后又没有了，换档时会有类似吹口哨的声音。
解决办法：变速器零件较多，引起响声的原因也比较复杂，在分析判断时应注意：是否与特定的速度有关，如有些行星齿发响在50Km/h左右比较明显。是否与某些档位有关，这对于判断变速器故障十分重要，若某档发响，肯定与影响该档传动的部件有关;若所有档均发响，则往往是常啮合齿轮轴故障或变速器缺油。是否与特定的动作有关，如加、减档，起步，急加速，急减速，转弯等均是判断异响的有效手段，其中，变换速度、变换方向对于判定后桥故障尤为重要。如果变速器异响明显，还是建议送专业维修厂检查出故障部件，然后进行更换。
3、 磨损有异响
症状说明：在开车踩油门或刹车时总有车身某部位的一些异响，声音并不大，并且也不影响正常驾驶，但总让人有一点担心是哪里出了故障。现在随着科技发发展通过不拆修的方式也是可以解决异响的问题

B. 1个trx是多少人民币

一个TRX币约等于0.26元人民币。
拓展资料：
1、人民币（RMB）是中华人民共和国的法定货币，中国人民银行是国家管理人民币的主管机关，负责人民币的设计、印制和发行。人民币的单位为元，人民币的辅币单位为角、分。1元等于10角，1角等于10分。人民币符号为元的拼音首字母大写Y加上两横即“￥”
2、TRX是Total Resistance Exercise的缩写，即“全身抗阻力锻炼”的意思，然而健身界似乎更喜欢称其为“悬挂训练系统”。TRX 一直致力于为用户提供全面、创新的训练课程和动作设计。
3、在通信系统中，TRX是通讯里面的收发单元，通常也认为是载频。TRU（transmission receiver unit）是硬件结构里对载波的统称，指的是一块载波，TRX是专门指的收信器和发信器的合称，是TRU收发信单元的一部分。
4、悬挂训练绳起源于美国海豹突击队，是TRX的旗舰产品，通过抗衡训练者的自身重量，利用训练工具进行上百种不同的训练方式，从而提高训练者的力量、平衡力、灵活性和核心稳定性。
5、发明者为美国奥林匹克跆拳道运动员，专为格斗训练和物理治疗而进行的创新型训练方式，通过利用训和物理治疗而进行的创新型训练方式，通过利用训高用户的旋转爆发力和核心力量。
6、TRX Training ZoneTM商业健身解决方案可为私教和小团队训练提供绝佳的武器，并具备投资小、占地少、收益大、维护成本低等特点，通过TRX®富具激励性的上课体验和无与伦比的健身效果， 提高会员体验、二次消费和保有率
7、微信支付是腾讯集团旗下的第三方支付平台，致力于为用户和企业提供安全、便捷、专业的在线支付服务。以“微信支付，不止支付”为核心理念，为个人用户创造了多种便民服务和应用场景。微信支付为各类企业以及小微商户提供专业的收款能力，运营能力，资金结算解决方案，以及安全保障。用户可以使用微信支付来购物、吃饭、旅游、就医、交水电费等。企业、商品、门店、用户已经通过微信连在了一起，让智慧生活，变成了现实

C. 求诺基亚GPRS的BTS或BSC级参数介绍

连接名称：WAP over GPRS
数据承载方式:分组数据
接入点名称：cmwap
用户名：无
提示输入密码：否
密码：无
鉴定：普通
主页：http://wap.monternet.com
选项—>>高级设置：
网络类型：IPV4
手机IP地址：自动
域名服务器：自动
代理服务器地址：10.0.0.172
代理端口号码：80

D. trx6遥控车的电源开关在哪里

遥控不用，安上电池，在车的底部扳动开关，直接就可以开了。
左边控制前进后退，右边按钮控制方向。

E. 3DMAX8 急求激活码 申请号PZUL AJLR 6TRX SR15 3L1E EQ8J XH5P

T4KKSQ3F4ZE0DW5P 6W6500RCFNX3VSHQ

F. trx6如何拆波箱

具体操作方法如下：
1、准备好工具及盛放各类零件的小盒,在干净平整的操作台上进行解体.如果没有该车的维修手册,应准备好记录本和做记号的胶布条。
2、拆卸应从前部油泵开始，由前至后，由外及里地逐步进行，并随时做好记录。
3、自动变速器壳体大多用铝合金铸成，拆卸时，严禁使用撬棍和铁器直接敲打。
4、拆卸液控阀体时，应小心仔细，上下阀体分离时要防止滚珠，卡环等掉地，要准确记住正确位置。
5、拆检单向离合器时，必须注意其正确的配装方向，装合时，决不能颠倒。
6、零件拆卸后，应用汽油洗净，并用低压压缩空气吹干，不得使用易掉纤维的棉纱等擦拭阀类零件。
7、垫上O型密封圈等易损件原则上拆卸后应更换新件，不得凑合重复使用老公、变形、磨损的易损件
8、新离合器片、制动器片应在变速箱油中浸泡，待吸足油后才能装合。
9、阀芯、活塞、密封件等装合时，均应涂上变速箱油。
10、装合时，严格按规定力矩拧紧螺钉。

G. 其他垂直接收的各种波的时距关系

除了直达（透射）波外，井中地震还可能接收到很多种波，其中主要的是一次反射波和多次反射波。按波运行的方向，井中地震将波分为两大类：上行波和下行波。直达（透射）波肯定是下行波，一次反射波肯定是上行波，多次反射波既可能是上行波也可能是下行波。

1.一个平界面的一次反射波时距曲线

假设地下只有一个平界面R，上覆地层地震波速为v，界面倾角为ψ，激发点到界面的法线深度为h （图2-4-4），利用虚震源方法可以得到井中地震一次反射波的时距曲线方程：

地震波场与地震勘探

因为

地震波场与地震勘探

所以

地震波场与地震勘探

（2-4-8）式是在地层上倾方向激发井中观测时的一次反射波时距曲线方程。如果将激发点移到地层的下倾方向，则时距曲线方程变为

地震波场与地震勘探

图2-4-4 一个平界面时一次反射波传播路径

当界面水平时，即ψ＝0时，时距曲线方程为

地震波场与地震勘探

这是一个双曲线方程，即一个水平界面情况下一次反射波时距曲线一般是双曲线。从方程（2-4-10）式可知，当检波器的安置深度z变大时，一次反射波的旅行时变小。但是，检波器的安置深度z最深只能为界面深度h，再深处不可能观测到该界面的反射波。在z＝h处有

地震波场与地震勘探

当零偏观测时（d＝0），时距曲线双曲线就变为了直线：

地震波场与地震勘探

一个水平界面时一次反射波的视速度由（2-4-10）式可求出为

地震波场与地震勘探

因检波器的安置深度z最深只能为界面深度h，式中的视速度总为负值。

从直达波和一次反射波的时距曲线方程和视速度公式，可以看出两者有一定的关系。当检波器的安置深度z等于界面深度h时，由（2-4-1）式可得直达波的运行时间为

地震波场与地震勘探

与（2-4-11）式一样。这二个波在界面处的视速度分别为

地震波场与地震勘探

可见有符号相反、大小相同的视速度。说明直达波和一次反射波的时距曲线在界面处以相反的视速度相交。当零偏观测时（d＝0），

，直达波和一次反射波的时距曲线是两条斜率符号相反、大小相同的直线（图2-4-6）。

图2-4-5 一个平界面时下行二次反射波传播路径

2.一个平界面的下行二次反射波时距曲线

下行二次反射波是指经界面一次反射后再经地面二次反射的波，它肯定是下行波。其运行路径如图2-4-5所示。

由图2-4-5所示的几何关系，利用两次虚震源分析，可得到井中地震下行二次反射波时距曲线方程：

地震波场与地震勘探

当界面水平时，上式变为

地震波场与地震勘探

由此式可知，其旅行时间随检波器安置深度的增加而增大。它的视速度可算出为

地震波场与地震勘探

它总是正值。

当零偏观测时（d＝0），（2-4-18）式又变为

地震波场与地震勘探

将它与零偏观测直达波时距曲线方程（2-4-2）式比较可以发现：二者视速度相同，都等于地层的真速度，即它们的时距曲线具有相同的斜率；但下行二次反射波的旅行时比直达波的旅行时多了一个常数

，说明它们的时距曲线是平行的，仅系统地增加了一个时间值（图2-4-6）。

图2-4-6 一个水平界面零偏观测时一次反射波和多次反射波的时距曲线

对于水平单界面的情况，连续使用虚震源分析，可以推广导出井中地震n次（n为偶数）多次下行反射波的时距曲线为

地震波场与地震勘探

也可以推广导出井中地震n次（n为奇数并大于1）多次上行反射波的时距曲线为

地震波场与地震勘探

下行波视速度为正，上行波视速度为负。零偏观测时，时距曲线都为直线；各下行波的时距曲线彼此平行，系统地增加一个时间值；各上行波的时距曲线也彼此平行，系统地增加一个时间值。利用这一特点，在井中地震记录上可以很容易地识别上、下行波。

H. 地震波场分析

地震波场是地下地质体总的地震响应。简单地质体的地震波场在第一章中已有介绍，特殊的地质构造在水平叠加剖面上会形成由特殊波组成的地震波场，这些特殊波在地震剖面上的空间分布，回声时间大小、振幅强弱、同相轴的连续性等是识别它们的重要标志。因此，掌握各种特殊地质体的地震波场特征对正确的解释工作是十分重要的。

1.单元构造波场特征分析

单元构造的地震波场是指在均匀介质情况下（单个反射界面），小凹子、小凸起、断层等局部构造单元在水平叠加剖面上的地震响应。

1）回转波

地质剖面上有小的凹陷，或在断层附近由于牵引作用形成凹界面，当其曲率半径小于埋藏深度时，如同第二章中所讨论的那样，在水平叠加剖面上会形成反射点位置和接收点位置相互倒置的回转波场。图5-2-2（a）是二个小凹陷的回转波场记录，图5-2-2（b）是经偏移归位后的剖面，回转波已被归位，恢复了原来二个小凹陷的形态。

回转波波场有如下特点：

A.回转波呈“蝴蝶结”的几何形态，它的回转范围与界面的埋深及弯曲程度有关。界面越深越弯曲、回转区越大，反之则回转区越小。当凹界面的曲率中心正好处在地面上时，自激自收的射线将聚焦成一点。

B.凹界面如同凹面镜一样，有能量聚焦的作用。尤其在平界面反射波与回转波的切点处（也叫回转点），两波相切，振幅较强。

C.回转波的波场具有“背斜”形，其“背斜”的顶点应是小凹陷的底点。正是由于回转波具有似“背斜”的同相轴形状，解释时容易误认为是地下背斜构造的反映，这一点应引起注意。20世纪70年代初西方某石油公司误将回转波解释为背斜构造，形成打钻之误。为了铭记此教训，他们将回转波形专门作为教材的封面引以为戒。

图5-2-2 水平叠加剖面 （a） 和偏移剖面 （b） 上的回转波

图5-2-3 背斜型界面及其自激自收t₀ 时间剖面

2）发散波

图5-2-3 的下部是一个背斜型界面。在水平叠加剖面上，背斜界面的反射波仍然是背斜形状，但是其向上隆起的范围和幅度都比实际的背斜增加了，如图5-2-3的上部所示。

背斜型界面如同凸面镜一样，对能量有扩散的作用，故称之为发散波。

3）绕射波

在岩性的突变点，如断点、尖灭点、侵蚀面上的棱角点处都会产生绕射波。

图5-2-4 断点的绕射波

图5-2-4 是我国松辽盆地孤店断层所产生的绕射波，该测线垂直断层走向，在剖面上可以清楚地看到向下弯曲的同相轴，它就是断点产生的绕射波。

图5-2-5是侵蚀面上所产生的绕射波。

图5-2-5 侵蚀面上的绕射波

绕射波有以下特点：

A.在均匀介质情况下绕射波在水平叠加剖面上的几何形态为双曲线，这在理论上已经得到证明。把绕射波形象地比喻为“似背斜”，“似背斜”的顶就是绕射点的位置。如果绕射波是由断点产生的，则绕射点就为断点。

B.绕射波在绕射点处能量最强，然后向两侧变弱。振幅的强弱还决定于绕射点两侧岩性的差异，差异大振幅强，反之就弱。另外决定于接收点与绕射点的相对位置，若接收点位于绕射点正上方，能量就强，接收点远离绕射点，能量则弱。

断点产生的绕射波与平界面的反射波在绕射点相切，从切点把绕射波分为两个半支，两半支相位相差180°。在剖面上外半支比较明显，内半支往往被强的反射所淹没而不明显。这样在水平叠加剖面上就会出现所谓“层断（有断层）波不断，反射连绕射”的现象。

4）断面波

当断层的断距较大，断层面两侧的岩层波阻抗有着明显差别，且断面又比较光滑时，断层面本身就是一个反射界面，此界面上产生的反射波叫做断面波。图5-2-6就是自激自收剖面上的断面波。

图5-2-7是一个比较简单的正断层的自激自收t₀ 时间剖面示意图。

断面波有以下特点：

图5-2-6 断面反射波

A.断面波往往与下降盘的反射波斜交，在断棱点还有绕射波，构成了反射连绕射，绕射连断面波，断面波又连绕射的波动图像（图5-2-7）。

图5-2-7 正断层的自激自收t₀ 时间剖面示意图

B.断面波时强时弱，时有时无，断续出现，这与断面两侧岩性变化而使反射系数时大时小有关。

除了上述四种与特殊地质构造有关的波动之外，在水平叠加剖面上还常见到以下两种特殊的地震波动。

5）多次波

在地震反射资料的采集和处理中，虽然采用了多种办法来压制多次波，但在多次波很发育的地区（尤其在海上，尽管采用了较长的排列、较高的覆盖次数，试图增加多次波的剩余时差，以利于削弱多次波），这种努力都有一定的限度（因为一般要求排列的长度约等于勘探目的层的深度，不可能设计得太长，覆盖次数也受到地表条件和生产效率的制约），在剖面上还或多或少存在有多次波残留的能量。

图5-2-8是一条海上多次波的剖面。

图5-2-8 海上多次波剖面

在水平叠加剖面上多次波有以下特点（也可以作为识别标志）：

A.倾角和t ₀ 时间标志。对于全程多次波，这种标志更为明显，它们近似地等于多次波次数的整数倍。

B.速度标志。多次波在速度谱上表现出低速的特点。

C.产状标志。如果在产状比较平缓的浅层产生多次波，则在剖面的中、深部就会出现二次、三次波，干扰了真实的具有一定倾角的中、深层反射，出现多次波与中、深层一次反射波的斜交干涉现象，造成对比困难。

多次波的产生往往也告诉我们，地下存在着强波阻抗面的特殊岩性体（如火成岩），以这一点来说，多次波又是一种有用的信息。

6）侧面波

当测线平行地层走向时，在水平叠加剖面上，常会出现来自测线垂直平面外的一种波动，称之为侧面波。

图5-2-9是说明侧面波形成机制的示意图。图5-2-9a是一个简单的正断层模型，其地表布置了主测线与联络测线（X为主测线，Y为联络测线），在测线的交点S处可作下降盘与断层的法向射线。图5-2-9b说明在联络测线上可以有两个射线平面，图5-2-9 c作出了理论t₀ 时间（自激自收）剖面，t_0B是下降盘的理论t₀ 时间，t_0A是断面的理论t₀ 时间，即为地表上通过S点在联络测线上所接收到的侧面波达到时间。

图5-2-9 侧面波的形成机理

a、b、c说明见正文

图5-2-10是松辽盆地孤店断层的侧反射。该图右侧为工区构造图。在1480测线的地震解释剖面上，在1s左右有一组较强、较连续、且与上下反射层产状都不协调的弯曲起伏的异常反射，它来自何处？结合工区的地质构造特点并对剖面作地质解释，甚至在作出构造图之后，才对该异常波作出了合理的解释。这也说明剖面的对比是一个反复认识、综合解释的过程。

图5-2-10 侧面波

2.复杂构造地震波场特征分析

1）单界面复杂构造的波场

如果所研究的某个地层的界面起伏很大，背斜、向斜、断裂等构造比较发育，这时在水平叠加时间剖面上就会出现上述各种特殊波的复杂组合，它们之间出现相切、斜交和干涉等各种现象，形成复杂的波动图像。

2）多层界面复杂构造的波场

若地质剖面上有几个构造层，各层构造的发育可能是继承性的，或不是继承性的。根据水平叠加剖面自激自收成像的原理，从最深反射界面沿法线射线向上传播的波，在上覆介质的所有界面上都要产生传播方向的偏折，致使所形成的像与真实的地质构造不一致，出现“假构造”，“假断点”等复杂现象。

为使讨论问题简单化，采用了只考虑地震波运动学特点的数学模拟方法。

图5-2-11 三层界面射线追踪的理论t ₀ 时间剖面

a.第2界面的；b.第3水平界面的；c.第4斜界面的；d.三层界面总的理论t₀ 剖面

图5-2-11是用射线追踪正演计算所得的三层界面层状介质的理论t₀ 时间剖面。该层状介质的第2界面起伏很大，由两个小凹陷与小凸起所构成，该层的t₀ 时间剖面如5-2-11 a图。图上反射波、绕射波、回转波、发散波等波之间出现相切连接、斜交干涉等现象，几何形态犹如两个相套的“蝴蝶结”。在空间分布上，似乎有四个向上隆起的反射同相轴，这种复杂的波场图像并不能直接反映地质构造的真实形态，往往给解释工作造成假象，甚至出现错误。

层状介质的第3个界面是水平的，图5-2-11 b显示了其相应的理论t₀ 时间剖面。由于从该界面沿法线向上传播的波，经第一个界面的凹陷部分处射线向中心“聚焦”，在凸起部分处射线向两侧“发散”，致使该水平界面的理论t₀ 时间剖面发生与上覆界面的同步起伏。这种上覆复杂构造对下伏简单构造波场的影响，在常规地震资料解释中叫做速度陷阱。因为速度横向不均匀，致使波传播的射线发生偏折，结果也使t₀ 时间大小不等，出现所谓的假构造。速度横向变化越大（上下界面波速差异大），这种影响也越厉害。

同理可分析图5-2-11 c的第4个斜界面的波场。而图5-2-11 d是三层界面总的复杂波场。

图5-2-12是我国南海大陆坡实际的水平叠加剖面。从图上可以看出海底地形起伏很大，有海底沟槽，有平缓的台地，有狭窄陡峭的海底山。由于地形变化剧烈而形成的速度陷阱，使水平叠加剖面上海底以下各反射层的起伏与地形起伏几乎完全一致（同步起伏），剖面上表现的“背斜”和“向斜”是海水低速层的“浅”和“深”所引起的反射时间上拉或下拉而造成的假象，并不是构造的真实形态，对这种剖面进行解释时，应特别注意海底地形的影响。

图5-2-12 南海大陆坡海底地形的地震剖面

T₂—上第三系粤海组底界反射；T₄—上第三系韩江组底界反射；T₅—上第三系珠江组内部反射；T₇—下第三系珠海组底界反射；T₈—新生界底的反射

上述分析了上覆凹陷、隆起式构造对下伏简单构造波场的影响，在实际中还存在上覆断裂构造对下伏构造波场的影响。图5-2-13是一个上覆界面有正断层，下伏界面为水平界面的模型，假设v₂＞v₁，正断层的波场如同图5-2-7 一样（这里不考虑绕射波），下伏水平界面的波场成了互相错断的三节同相轴，出现了假断点。

从以上对波场的分析可知，水平叠加剖面不是地质剖面简单的映象，两者有内在联系（相似），又有区别（不相同）。一般来说，当构造较简单时，反射波同相轴可以比较直观地反映构造的几何形态；当构造复杂时，水平叠加剖面上常会出现三种假象：一种是由于水平叠加剖面自激自收成像所出现的偏移效应；第二种是与速度有关的假象，或叫上覆凹陷、隆起、断裂等复杂构造对下伏界面地震波场的影响；第三种假象是地震剖面上的侧面波，一个反射界面在地震剖面上却有两个反射波，为克服之，应做三维地震工作。

图5-2-13 断裂对下伏波场的影响

3.古潜山、底辟构造、礁等特殊地质体在地震上的波场特征

1）古潜山的波场特征

古潜山是指不整合面以下的古地形高，它往往是由碳酸盐地层组成的，在一定条件下能形成圈闭。我国的华北油田就是以古潜山为主体的油气藏。

图5-2-14是古潜山的地震剖面，它的波场比较复杂，潜山顶面是不整合面，具有不整合面反射波的特点，表现为低频强相位、多相位的波形，并伴有绕射波、断面波、回转波、侧面波等。

图5-2-14 古潜山的水平叠加剖面

对比这种地震剖面时，应特别仔细。要弄清各种波的来龙去脉和相互间的关系，并参考偏移剖面来帮助进行解释。

2）底辟构造的波场特征

盐丘或泥丘底辟是储油构造的一种重要类型，它可以与围岩形成地层圈闭油气藏。

图5-2-15 是我国湖北潜江凹陷的盐丘背斜的偏移剖面。从剖面上可以看出，盐源层顶面与底板的反射波产状不协调，呈现出盐源层顶厚翼薄、底板微弱上凸的特征。盐丘本身因没有很好的成层结构，只有零星的反射同相轴。

图5-2-15 盐丘背斜的偏移剖面

3）礁的波场特征

海相碳酸岩中的礁是找油的一种重要现象，可形成礁块油田。图5-2-16是我国珠江口盆地边缘礁的地震剖面，礁在剖面上表现出礁顶强反射、礁内无反射、两侧有上超、礁下有弯曲、侧底有绕射、速度有异常、反射呈丘状等的特征（剖面上各反射层地质年代如同图5-2-12）。

图5-2-16 台地边缘礁的地震剖面

在地震资料解释中，识别和对比地震剖面上的各种地震波动，分析研究地震波场是十分重要的工作。目前不仅仅局限于此，还出现了另一种地震模拟方法，即实质是根据初步解释结果建立初始地质模型，计算理论地震波场，与实际波场进行比较，使解释方案更为合理。

I. 碳酸盐岩缝洞型储层波场数值模拟

刘 炯 魏修成 陈天胜（中国石化石油勘探开发研究院，北京 100083）

摘 要 缝洞型碳酸盐岩储层作为当今最重要的储层类型之一，一直是油气勘探开发领域的研究重点。但是这类储层往往结构比较复杂，因而地震预测比较困难。本文利用裂缝等效介质理论和随机介质理论建立了在定向裂缝介质中含有随机分布孔洞的各向异性随机模型来描述碳酸盐岩缝洞型储层，并采用伪谱法模拟地震波在模型中的传播。模拟结果显示：由于定向裂缝的作用地震波在缝洞型储层中传播时，地震波会出现横波分裂的现象；此外地震波会因储层中的孔洞发生散射，使得空间波场变得复杂。

关键词 裂缝 孔洞 各向异性 随机介质

Wavefield Simulation in Carbonate Karst Reservoirs

LIU Jiong，WEI Xiucheng，CHEN Tiansheng（SINOPEC Exploration ＆ Proction Research Institute，Beijing 100083，China）

Abstract Carbonate karst reservoir is one of the most important reservoir types in the world，and it has been a research center in oil and gas exploration and development.Because of the complex structure，karst reservoir is difficult to be predicted by traditional seismic exploration technology.Based on fracture equivalent media theory and random media theory，the anisotropic random model is set up to depict carbonate karst reservoir，in which caves and aligned fractures are common.Then pseudospectral method is used to simulate seismic wave propagation in this type of reservoir.Results show that when seismic wave propagate in karst reservoir shear waves will split because of aligned fractures.And on the surfaces of caves，seismic wave will scatter，which makes the wavefield complicated in space.

Key words fracture；cave；anisotropy；random media

随着勘探程度的提高，大型构造型油气藏越来越少，勘探目标开始转向复杂储层，如向含裂缝型储层以及裂缝、孔洞结构并存的碳酸盐岩介质转移。

裂缝作为一种复杂的空间结构，大量存在于岩石、地层中。大量的油气勘探实践表明，在储存空间中的裂缝是流体运移的通道，直接关系到油气的产量，同时裂缝在许多储层中也是油气储层的空间，影响储层的油气含量。许多学者对裂缝进行了大量的研究。20世纪80年代，Crampint^［1］通过研究发现，地震波在定向裂隙介质中传播时和波在各向异性介质中的传播等效，都会出现快横波和慢横波分裂的现象，并将含定向裂隙的介质称为广泛扩容性各向异性EDA（extensive dilatancy anisotropy）介质。对于一般岩石EDA介质中的众多小裂缝，Hudson^{［2，3 ］}将它们看成是一个个非常扁的椭球体，并用弹性扰动理论推导出裂缝等效各向异性介质的弹性系数与各向同性背景介质的弹性系数、裂缝参数之间的关系，还给出了裂缝中不同充填物对弹性常数的影响。Schoenberg和Sayers^［4］将裂缝看成是具有线性滑动边界条件的柔性边界，推导出了裂缝等效各向异性介质的柔性矩阵。随后很多学者运用这两种等效介质理论研究了地震波在裂缝介质中的传播特点。在这些研究中，人们主要从裂缝角度来考虑对地震波的影响，然而实际地层不仅包含裂缝，还可能含有大量尺度不等的其他结构，如孔、洞等。

地层中的孔洞作为区别于背景介质的不均匀结构，往往使得地震波在界面上发生散射、衰减，从而使得波场变得复杂。许多学者对地层中不规则孔洞做了许多工作，研究了它们对地震波传播的影响^［5，6］。在以往的孔洞研究中，学者往往用确定性的方法来描述孔洞在空间中的位置，然而对于实际中大量存在的尺度比波长小很多的孔洞，用空间随机分布的方法去表述更为合理。随机模型起源于20世纪60年代。Aki^［7］提出了地下介质的随机不均匀性引起的尾波是导致地下振动长久持续的主要原因。Berteusen^［8］将随机介质中标量波散射理论应用于大孔径台阵远震P波记录的相位、振幅涨落问题研究。Frankel和Clayton^［9］的方法是用数值研究随机弹性介质中纵波的散射衰减。Liu^［10］等运用孔隙介质理论和随机理论建立了随机孔隙介质模型，并研究了地震波在其间传播的能量衰减。

前人对单独的裂缝结构和孔洞结构储层已经做了许多研究。然而在实际地层中，地质结构往往不是单一的，如海相碳酸盐岩储层中，由于地质作用，裂缝、孔洞同时存在。为此本文运用Hudson裂缝等效介质理论和随机介质理论建立裂缝介质中含有空间分布小孔洞的各向异性随机介质模型，并采用伪谱法来模拟地震波在该模型中的传播，以此来认识地震波在含微小裂缝和宏观小孔洞的碳酸盐岩储层中的传播规律。

1 各向异性随机介质模型的原理和方法

本部分首先介绍裂缝等效各向异性介质的Hudson理论，然后对弹性波在二维方位各向异性介质中的传播方程做了推导，最后阐述了空间随机介质的建模方法。

1.1 Hudson裂缝等效介质理论

20世纪80年代，Hudson在长波近似、地震波场范围内裂纹位置分布均匀、裂纹在岩石空间中稀疏且彼此不连通的假设前提下，得到了小纵横比扁球体裂缝性质同岩石整体宏观性质之间的关系。在Hudson理论中，含小裂缝的岩石等效弹性常数 可以表示成如下形式：

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式中： 是各向同性背景介质的弹性常数； 是由于裂缝存在而产生的一阶、二阶修正。

对于垂直裂缝组，裂缝介质显示出横向各向同性的对称性，其总体弹性参数矩阵可以表示为

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在Hudson理论中，式（2）的各弹性常数的表达式如下：

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式中：λ、μ是各向同性背景介质的拉梅常数；ε表示裂缝密度；参数可以表示成

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垂直裂缝弹性常数表达式中的U₁、U₃依赖于裂缝内的充填，本文考虑裂缝干燥含气时的状态，表达式如下：

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1.2 二维方位各向异性介质中地震波的传播

裂缝介质总体弹性系数矩阵（2）是在自身本构坐标系下的表达形式。当裂缝在地质构造作用下发生变化，如层位发生倾斜，即裂缝所在的本构坐标系和观测坐标系存在一定的倾角时，观测坐标系下的弹性矩阵形式会有变化，可以由本构坐标系下的弹性矩阵通过Bond变换获得，其关系如下：

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式中：C、C′分别是裂缝介质在本构坐标系和观测坐标系下的弹性系数矩阵；M是坐标转换的Bond矩阵，M′是M的转置。

由式（12）得到裂缝方位各向异性介质的弹性矩阵，其元素一般都不为0。在此基础上，运用弹性介质理论，将应变-位移关系代入关于C′的本构方程中，并将е/еy取为0，可以得到x-z平面内的应力-位移关系如下：

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式中：σ_x、σ_z分别是介质沿x、z方向的正应力；τ_yz、τ_xz、τ_xy是介质的剪应力；u_x、u_z是空间质点沿x、z轴的位移分量； 是一般方位各向同性介质的弹性常数。

一般方位各向同性介质中，x-z面内质点的运动方程如下：

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式中：ρ表示介质的密度。

方程（13）～（20）构成了方位各向同性介质x-z平面内弹性波传播的控制方程。

1.3 随机介质理论

以往波传播问题的研究多考虑均匀或分层均匀的情况，而实际介质往往是非均匀的。对于实际地下大量存在而且分布不规则的异常介质往往用随机介质模型来描述更接近真实情况。

根据随机过程理论，任意二维空间随机分布量f可以表示成如下平均值和扰动量之和的形式^［11］：

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式中：f₀表示f的空间平均值，它是常数；γ（x，z）是在点（x，z）处f相对于平均值的扰动。为了数学上的处理方便，假设空间随机扰动γ（x，z）是均值为0的空间平稳随机过程，即：

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除了均值，人们还往往用方差σ²和自相关函数φ来描述平稳随机过程，它们的表达式如下：

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上述方程中〈·〉 表示空间平均算子。

根据随机过程理论，γ（x，z）的功率谱就是其自相关函数φ（x，z）的傅立叶变换，所以可以用随机过程的自相关函数用谱展开的方法来构建γ（x，z）空间随机分布。在构建随机介质的过程中自相关函数φ（x，z）的选择有多种，如高斯型、指数型、VonKarman型，本文采用指数型自相关函数，其形式如下：

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其中a和b分别是随机介质在x和z方向上的自相关长度。

对于均匀背景介质中含孔洞随机分布的模型，可以按以下的方法建立：首先选取指数型函数（25）作为某空间分布量的自相关函数，并选取自相关函数中相关长度，然后用谱展开方法得到函数值的空间随机分布。选取某值作为阈值，当空间某点的分布量大于阈值时认为该点为背景介质区域，否则就是孔洞区域。

2 平面各向异性随机模型的建立和地震波的数值模拟

本节首先建立同时反映裂缝、孔洞性质的各向异性随机模型，并通过地震波波动方程数值模拟的方法，来直观认识地震波在含裂缝、孔洞复杂碳酸盐岩储层中的传播规律。然后建立含碳酸盐岩储层随机各向异性介质的两层地质模型，通过记录地表地震的方法来认识随机各向异性介质模型在地震反射记录上的特点。为了方便认识裂缝、孔洞对地震波的作用，我们对两种模型对应的只含裂缝的情况也做了相应的数值模拟。

2.1 二维各向异性随机模型及其波场模拟

根据前面介绍的Hudson理论建立含微小裂缝的等效各向异性介质，然后以等效的各向异性介质为背景，用谱展开理论建立了含孔洞的各向异性随机介质模型。

为了描述孔洞空间的大小，本文借用孔隙度的概念定义孔洞孔隙度φ如下：

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式中：V_c表示孔洞的体积；V_t是整个模型空间的体积。

2.1.1 二维各向异性随机模型

取自相关函数（25）中的相关尺寸a＝b＝15m，建立二维各向异性随机模型。如图1所示，背景是含裂缝的等效各向异性介质，其中裂缝主轴水平，偏离观测坐标系x轴-45°。在含裂缝的介质中，背景各向同性介质的密度ρ ＝2510kg/m³，拉梅常数 λ ＝7.7351 ×10⁹Pa，μ＝23.044×10⁹Pa，裂缝体积密度ε＝0.05，其内部假设为干的状态。图1中散布的点代表小尺度孔洞，孔洞中包含物设定为各向同性的泥浆，密度ρc＝1580kg/m³，其弹性参数为λ_c＝0.5432×10⁹Pa，μ_c＝1.3665×10⁹Pa，孔洞所占总空间的孔隙度为0.1％。

图1 各向异性随机模型

2.1.2 各向异性随机模型的波场模拟

伪谱法作为波动方程数值模拟的方法之一，主要通过傅立叶变换的方法把物理变量对空间的微分转化为空间频率域中的代数运算，然后再把结果通过傅立叶逆变换转换到物理空间，从而求得对应量的空间微分值^{［12，13］}。理论上其精度可以和有限差分、空间差分精度达到无穷时的情况相当^［14］。在本文研究中我们采用伪谱法来模拟地震波在各向异性随机模型中的传播。

首先对图1所示的二维各向异性随机介质空间采用dx＝dz＝15m的正方形网格进行离散，然后采用伪谱法数值求解。模拟中时间步长取为dt＝0.5ms，震源采用心频率取为50Hz的雷克子波，以x方向集中力源的形式安置在模型的中心点。图2是地震波在各向异性随机模型中传播0.325 s时x、y、z3个方向位移分量的波场快照。为了更好地显示孔洞结构对整体波场的影响，我们对只含方位水平裂缝介质的情况也进行了模拟，对应时刻的三分量位移快照如图3所示。

图2 各向异性随机介质中的位移波场快照

从图2、图3的波场快照可以看出准纵波qP、快横波qS₁、慢横波qS₂的传播，这表明伪谱法可以很好地模拟地震波在各向异性随机介质和裂缝介质中的传播。模拟的结果也表明，由于不同偏振方向的横波传播速度不同，像在裂缝介质中一样，横波在各向异性随机介质中也会产生分裂的现象。与在裂缝介质中不同的是，地震波在各向异性随机模型传播过程中还会出现很多杂乱的散射波。这是因为波遇到孔洞会发生散射，此时每一个小孔洞等效于次生震源，并以此为中心产生与均匀各向异性介质中相似的次生波场。由于模型中含有多个孔洞，多个孔洞产生的次生波场与原波场相互叠加，导致空间总波场变得复杂。

图3 裂缝介质的位移波场快照

2.2 碳酸盐储层各向异性随机模型的地震记录模拟

为了观测缝洞型碳酸盐岩储层在地震记录上的特点，我们设计了含碳酸盐岩储层的两层地质模型，通过伪谱法来模拟地震波在其间的传播，并在地表布置检波器来接收三分量地震位移记录。

2.2.1 含碳酸盐储层的各向异性随机模型

设计含孔洞型碳酸盐岩储层的两层介质模型如图4所示。其中，第一层从0至960m的深度，为碳酸盐岩的各向异性随机介质，其裂缝的对称轴水平，偏离观测坐标系-45°夹角。背景介质的密度ρ₁＝2400kg/m³，λ₁＝3.287×10⁹Pa，μ₁＝17.496×10⁹Pa，裂缝体积密度ε＝0.05，孔洞内物质参数同2.2中的各向异性模型，但随机孔洞的孔隙度取为0.05％。第二层从690m至1755m深度，为均匀各向同性介质，其密度ρ₂＝2650kg/m³，λ₂＝6.731×10⁹Pa，μ₂＝32.463×10⁹Pa。

图4 含碳酸盐岩储层的两层地质模型

图5 各向异性随机两层模型的三分量地震记录

2.2.2 碳酸盐储层各向异性随机模型的地震记录模拟

用伪谱法对地震波的传播进行数值模拟。模拟中用dx＝dz＝15m的正方形网格进行空间离散，时间步长dt＝0.5ms；纵波震源采用50Hz的雷克子波，其中心位于x＝870m，z＝150m的空间点上。在地表每隔15m布置一个检波器接收位移三分量地震记录。整个模拟时间取为0.7s。为了消除人工边界的影响，在模型四周加了完全匹配层吸收边界条件。得到的位移地震记录如图5所示。为了更好地显示各向异性随机模型的反射特征，我们对同样两层模型但第一层是不含孔洞的裂缝各向异性介质的情况也做了模拟，其地震记录如图6所示。

图6 各向异性两层模型的三分量地震记录

从图5、图6的直达准纵波记录qP和直达准横波qS可以看出，虽然在模拟中采用纵波震源激发，但激发的纵波也会产生横波，这是由于在方位裂缝各向异性介质中不同方向的运动是相互耦合的。从模拟结果还可以看出各向异性模型记录中出现了反射准纵波qPqP、反射快横波qPqS₁和反射慢横波qPqS₂，而碳酸盐岩各向异性随机模型的地震记录上也出现了同样的现象。这是因为准纵波在向下传播时遇到不同介质的分界面，一部分准纵波发生反射并向上传播至地表形成反射准纵波qPqP，一部分准纵波在下行传播过程中遭遇界面时会发生波型转换产生反射横波。由于裂缝结构的作用，反射的横波会分裂成快横波qPqS₁和慢横波qPqS₂，并先后被地表检波器所接收。从模拟结果还可以看出，在各向异性随机介质的地震记录中出现明显散射现象，而裂缝各向异性介质的地震波记录却没有出现这种现象。这是因为准纵波在传播遭遇到孔洞时，会发生反射和波型转换，产生反射准纵波和反射准横波，这些叠加在裂缝介质的地震记录上，形成各向异性随机介质的复杂地震记录。当孔洞的反射很强时，孔洞的反射波可能会掩盖其他的反射波，如在图5的z方向位移记录上，由于孔洞的影响，反射慢横波变得不明显。

3 结 论

本文运用Hudson裂缝等效介质理论和随机介质理论建立裂缝介质中含有空间分布小孔洞的各向异性随机介质模型来描述海相碳酸盐岩储层中尺度比波长小很多的裂缝和宏观孔洞，采用伪谱法来模拟地震波在该模型中的传播波场；并建立了含碳酸盐岩储层各向异性随机介质的两层模型，模拟了地震波在该模型中的地震反射记录。为了方便认识，同时对不含孔洞的裂缝各向异性模型也做了相应模拟。

两种数值结果都表明，由于介质中定向裂缝的存在，地震波在各向异性随机模型中传播时，会发生横波分裂的现象；地震波会在空间随机分布的孔洞上发生散射，使得整个空间的波场变得复杂，当孔洞的反射很强时，这种散射波可能会在地表记录干扰其他的反射波型，实际解释时要特别加以注意。

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