trx34

⑴ 2021年大家都在用什麼自媒體一鍵發布工具

2019自媒體軟體大全免費下載

鏈接:https://pan..com/s/1RCR2trX2id34BUjHESy12g

自媒體是指普通大眾通過網路等途徑向外發布他們本身的事實和新聞的傳播方式。「自媒體」，英文為「We Media」。是普通大眾經由數字科技與全球知識體系相連之後，一種提供與分享他們本身的事實和新聞的途徑。是私人化、平民化、普泛化、自主化的傳播者，以現代化、電子化的手段，向不特定的大多數或者特定的單個人傳遞規范性及非規范性信息的新媒體的總稱。

⑵ LASERTRX注冊過商標嗎還有哪些分類可以注冊

LASERTRX商標總申請量1件
其中已成功注冊0件，有1件正在申請中，無效注冊0件，0件在售中。
經八戒知識產權統計，LASERTRX還可以注冊以下商標分類：
第1類（化學制劑、肥料）
第2類（顏料油漆、染料、防腐製品）
第3類（日化用品、洗護、香料）
第4類（能源、燃料、油脂）
第5類（葯品、衛生用品、營養品）
第6類（金屬製品、金屬建材、金屬材料）
第7類（機械設備、馬達、傳動）
第8類（手動器具（小型）、餐具、冷兵器）
第9類（科學儀器、電子產品、安防設備）
第11類（照明潔具、冷熱設備、消毒凈化）
第12類（運輸工具、運載工具零部件）
第13類（軍火、煙火、個人防護噴霧）
第14類（珠寶、貴金屬、鍾表）
第15類（樂器、樂器輔助用品及配件）
第16類（紙品、辦公用品、文具教具）
第17類（橡膠製品、絕緣隔熱隔音材料）
第18類（箱包、皮革皮具、傘具）
第19類（非金屬建築材料）
第20類（傢具、傢具部件、軟墊）
第21類（廚房器具、家用器皿、洗護用具）
第22類（繩纜、遮蓬、袋子）
第23類（紗、線、絲）
第24類（紡織品、床上用品、毛巾）
第25類（服裝、鞋帽、襪子手套）
第26類（飾品、假發、紐扣拉鏈）
第27類（地毯、席墊、牆紙）
第28類（玩具、體育健身器材、釣具）
第29類（熟食、肉蛋奶、食用油）
第30類（面點、調味品、飲品）
第31類（生鮮、動植物、飼料種子）
第32類（啤酒、不含酒精的飲料）
第33類（酒、含酒精飲料）
第34類（煙草、煙具）
第35類（廣告、商業管理、市場營銷）
第36類（金融事務、不動產管理、典當擔保）
第37類（建築、室內裝修、維修維護）
第38類（電信、通訊服務）
第39類（運輸倉儲、能源分配、旅行服務）
第40類（材料加工、印刷、污物處理）
第41類（教育培訓、文體活動、娛樂服務）
第42類（研發質控、IT服務、建築咨詢）
第43類（餐飲住宿、養老托兒、動物食宿）
第44類（醫療、美容、園藝）
第45類（安保法律、婚禮家政、社會服務）

⑶ 越野圈食物鏈頂端的大戰！福特猛禽和Ram TRX霸王龍孰強孰弱

Ram1500公羊的TRX終於在萬眾矚目下正式發布了，可以說它的出現完全是為了競爭福特F-150猛禽而存在的。也正是如此，其TRX的命名就取自英文T-rex縮寫，翻譯過來是霸王龍的意思。而福特F-150猛禽的英文名稱Raptor則代表一種小型的可飛行的羽毛恐龍，所以Ram給自己這款車命名TRX的深刻含義不言而喻。

但是，我們也要清楚，第二代福特F-150猛禽自2017年推出，至今已有3年，在一些方面遜於RamTRX也在情理之中。據悉，下一代福特猛禽也在加緊步伐研發，到時候鹿死誰手還真不一定。不過，在目前這個時代，我們仍然能看到「Rival死敵」式的競爭實屬幸事，為車迷和消費者提供更棒的產品和茶餘飯後的談資。

本文來源於汽車之家車家號作者，不代表汽車之家的觀點立場。

⑷ 自媒體必備的軟體有哪些誰能分享一下

2019自媒體軟體大全免費下載

鏈接:https://pan..com/s/1RCR2trX2id34BUjHESy12g

自媒體是指普通大眾通過網路等途徑向外發布他們本身的事實和新聞的傳播方式。「自媒體」，英文為「We Media」。是普通大眾經由數字科技與全球知識體系相連之後，一種提供與分享他們本身的事實和新聞的途徑。是私人化、平民化、普泛化、自主化的傳播者，以現代化、電子化的手段，向不特定的大多數或者特定的單個人傳遞規范性及非規范性信息的新媒體的總稱。

⑸ 波動方程偏移

波動方程偏移與繞射掃描疊加偏移相比在質的方面有重大改進，是目前使用的主要偏移方法。其中又以15°有限差分偏移最為典型。

(一)15°有限差分法波動方程偏移

15°有限差分法波動方程偏移是以地面上獲得的水平疊加時間剖面作為邊界條件;用差分代替微分，對只包含上行波的近似波動方程求解以得到地下界面的真實圖像。這也是一個延拓和成像的過程。

1.延拓方程的推導

由下述二維波動方程出發:

地震勘探

根據爆炸反射面模型，將速度縮小一半，即用v/2代替v，可得

地震勘探

此方程有兩個解，分別對應於上行波和下行波。但地震記錄是上行波記錄，，故不能用此方程進行延拓，必須將它化為單純的上行波方程才能利用。通常採用的方法是進行坐標變換後取近似值。第一步是坐標變換，令

地震勘探

上式中第一個變換無任何改變;第二個變換只是將空間深度z換成時間深度，也無實質性變化。關鍵是第三個變換，它表示不再用傳統的舊時鍾計時，而用一個運行速度與舊鍾一樣，但起始時刻各深度不同的新時鍾計時。採用新時鍾計時，上、下行波表現出差異。

因為坐標變換不改變實際波場，故原坐標系中波場u(x，z，t)與新坐標系中的波場u^(x'，，t')一樣，即

地震勘探

由復合函數微分法，得

地震勘探

將上述二階偏微分結果代入方程(4-67)，整理後得

地震勘探

為書寫方便，以u、x、t分別代替u^、x'、t'，則(4-69)式可寫為

地震勘探

式中u_xx，u，u_t分別表示u的二次導數。注意，此方程仍然包含了上行波和下行波，仍不能用來進行延拓，故還有第二步。

經過了坐標變換，雖然波場不變，但在新坐標系中上、下行波表現出差異，此差異主要表現為u的大小不同。當上行波的傳播方向與垂直方向之間的夾角較小時(小於15°)，u可以忽略，而對下行波來說，u不能忽略。忽略掉u項，就得到只包含上行波的近似方程

地震勘探

此即15°近似方程(因為它只適用於夾角小於15°的上行波，或曰只有傾角小於15°的界面形成的上行波才能滿足它)，為常用的延拓方程。

為了求解此方程還必須給出定解條件。由於震源強度有限，可給出如下定解條件:

(1)測線兩端外側的波場為零，即

地震勘探

(2)記錄最大時間以外的波場為零，即

地震勘探

(3)自激自收記錄(水平疊加剖面)為給定的邊界條件，即時間深度=0處的波場值u(x，0，t)已知。

有了這些定解條件就可對方程(4-71)求解得到地下任意深度處的波場值u(x，，t)，這是延拓過程。再根據前述成像原理，取傳統舊時鍾零時刻時的波場值，即新時鍾時間t=時刻的波場值u(x，，)就組成了偏移後的輸出剖面。

2.差分方程的建立

為了求解微分方程(4-71)，用差分近似微分，採用如圖4-34所示的12點差分格式，可得

圖4-34 12點差分格式

地震勘探

地震勘探

將(4-72)和(4-73)式代入(4-71)式中得

地震勘探

定義向量I、T

地震勘探

令向量u(x，j，l)為

地震勘探

則(4-74)式可簡寫為

地震勘探

則(4-75)式可寫成如下形式

地震勘探

因此有

地震勘探

此即適合計算機計算的差分方程。

3.計算步驟和偏移結果

差分方程(4-76)形式上是一個隱式方程。即時間深度=(j+1)Δ處的波場值不能單獨地用時間深度=jΔ處的波場值組合得到，方程右邊仍有=(j+1)Δ的項。為了求得一排數據u(x，j+1，l)必須用到三排數據u(x，j+1，l+1)，u(x，j，l)和u(x，j，l+1)(圖4-35)。一般來說，隱式方程的求解必須用解聯立方程的方法進行，比較麻煩。但這兒無須這樣做。

利用定解條件②，在計算新的深度=(j+1)Δ處波場值時，由最大時間開始，首先計算t=t_max的那一排值。因u(x，j+1，t_max+Δt)≡0和u(x，j，t_max+Δt)≡0，有

地震勘探

計算u(x，j+1，t_max)只用到已知的u(x，j，t_max)值，十分容易。然後再利用(4-76)式遞推地求=(j+1)Δ深度處任何時刻的波場值就沒有任何困難了。

具體計算時由地面向下延拓，計算深度Δ處的波場值。首先計算此深度處在t=t_max時的波場，然後向t減小的方向進行。一個深度計算結束，再向下延拓一個步長Δ繼續計算。依此類推，可以得到地下所有點在不同時刻的波場值。

如前所述，在新時鍾t=時刻的波場值正是所欲求的「像」。因此，每次遞推計算某一深度處的波場值時，由t=t_max向t減小的方向計算至t=時就可以結束。不同深度處的「像」u(x，，)組成偏移後的輸出剖面。圖4-36畫出了偏移時的計算關系及結果取值位置。A表示地面觀測到的疊加剖面。由A計算下一個深度Δ處的波場值B，計算B時先算第1'排的數值(只用到A中第1排數值)，再算第2'排數值(要用A中第1、2排和B中第1'排數值)，依此類推，直到t=Δ為止。再由B算下一個深度2Δ處波場值C，……在二維空間(x，t=)上呈現出需要的結果剖面信息。

圖4-35 有限差分法偏移求解中的一步

圖4-36 偏移結果取值位置圖

當延拓計算步長Δ與地震記錄的采樣間隔Δt一樣時，由圖4-36的幾何關系可以看到，偏移剖面是該圖中45°對角線上的值。實際工作中Δ不一定要與Δt相等，可根據界面傾角大小確定Δ，傾角較大時應取較小的Δ，傾角較小時Δ可取的較大些，以減少計算工作量，中間值可用插值求得。

與其他波動方程偏移方法相比，有限差分法有能適應橫向速度變化，偏移雜訊小，在剖面信噪比低的情況下也能很好地工作等優點。但15°有限差分法對傾角太大的情況不能得到好的偏移效果。因此，又發展了45°、60°甚至90°有限差分偏移方法，有興趣的讀者可參閱有關文獻。

(二)頻率波數域波動方程偏移

有限差分偏移方法是在時間空間域中進行的。利用傅里葉變換也可使偏移在頻率波數域中實現。

與有限差分法偏移思想完全一樣，認為水平疊加剖面是由界面上無數震源同時向上發出的上行波在地面處的波場值u(x，0，t)，用它反求地下任一點的波場值u(x，z，t)，這是延拓;據成像原理，取其在t=0時刻的值u(x，z，0)，組成偏移後的輸出剖面。

仍由速度減半後的波動方程(4-67)出發，對方程兩邊做關於x和t的二維傅里葉變換，得到一個常微分方程

地震勘探

式中:Ū=Ū(k_x，z，ω)為波場函數u(x，z，t)的二維傅里葉變換，ω=2πf為圓頻率，k_x為x方向上的空間波數。

(4-77)是常微分方程，其解有兩個，分別對應於上行波和下行波。偏移研究的是上行波的向下延拓問題，故只考慮上行波解。

地震勘探

其中U(k_x，0，ω)為解的初值，即上行波在z=0處的記錄的傅里葉變換。因此，式(4-78)表示由z=0處波場的傅里葉變換求出任何深度處波場傅里葉變換的過程，是頻率波數域中的波場延拓。

通過傅里葉反變換可由U(k_x，z，ω)求出地下任何深度處的波場值

地震勘探

根據成像原理，偏移結果應是這些點處t=0時刻的波場值

地震勘探

這就是頻率波數域偏移的數學模型。至於其具體實現步驟就不贅述了。

如果求解常微分方程(4-77)時初值不取z=0處的波場傅里葉變換值，而取任一較淺處的波場傅里葉變換值，則可得到

地震勘探

從而得到可適應速度縱向變化的相移法偏移的數學模型

地震勘探

利用此式可逐步向下延拓成像，每延拓一次用的速度均可改變。

由於快速傅里葉變換的應用，頻率波數域偏移效率十分高，運行時間少，是波動方程偏移演算法中最經濟的方法，且適用於大傾角地區。但因計算在頻率波數域中進行，需要注意假頻問題，且此法對橫向速度變化的地區不太適應。

(三)克希霍夫積分偏移

克希霍夫積分偏移是一種基於波動方程克希霍夫積分解的偏移方法。

三維縱波波動方程的克希霍夫積分解［見第一章(1-63)式］式中S為包圍點(x，y，z)的閉曲面，n為S的外法線，r為由觀測點(x，y，z)至S曲面的距離，［］表示延遲位，

此解的實質是由已知的閉曲面S上各點波場值計算面內任一點處的波場值。它正是惠更斯原理的嚴格數學形式。

選擇閉曲面S由一個無限大的平地面S₀和一個無限大的半球面S₁所組成。S₁面上各點波場值的面積分對面內一點波場函數的貢獻為零。因此，僅由平地面S₀上各點的波場值計算地下各點的波場值

地震勘探

此時，原公式中的 項消失，積分號前的負號也因z軸正向與n相反而變為正。

以上是正問題的克希霍夫積分計算公式。偏移處理的是反問題，它將反射界面的各點看作為同時激發上行波的源點，將地面接收點看作為二次震源，將時間「倒退」到t=0時刻，尋找反射界面的源波場函數，從而確定反射界面。反問題也能用上式求解，差別僅在於［］不再是延遲位而是超前位 根據這種理解，克希霍夫積分延拓公式應為

地震勘探

按照成像原理，此時t=0時刻的波場值即為偏移結果。只考慮二維偏移，忽略y坐標，將空間深度z轉換為時間深度t₀=2z/v，得到克希霍夫積分偏移公式

地震勘探

式中: 為地面記錄道G的橫坐標，x為偏移後剖面道的橫坐標，

地震勘探

圖4-37 克希霍夫偏移公式中各量示意圖

地震勘探

由此可見，克希霍夫積分偏移與繞射掃描疊加十分相似，都是按雙曲線取值疊加後放在雙曲線頂點處。不同之處在於:①不僅要取各道的幅值，還要取各道的幅值對時間的導數值 參加疊加;②各道相應幅值疊加時不是簡單相加，而是按(4-86)式的加權疊加。

正因如此，所以雖然形式上克希霍夫積分法與繞射掃描疊加類似，但二者有著本質區別。前者的基礎是波動方程，可保留波的動力學特性，後者屬幾何地震學范疇，只保留波的運動學特徵。

與其他波動方程偏移法相比，克希霍夫積分法具有容易理解，能適應大傾角地層等優點。但它在速度橫向變化較大的地區難以使用，且偏移雜訊較大。