深度揭秘波场系挖矿

㈠ 孙宇晨波场TRON同行业对比都有哪些特点

目前来说，波场TRON的交易数等数据多次超越以太坊和EOS，首先是吞吐量比较大、极少的手续费，较快的转账速度等优势，平台正成为当下使用成本最低，使用人数最多的网络之一，逐渐形成了体系完整的业务生态。越来越成熟，这些特点受到人们的喜爱。

㈡ 孙宇晨创立的波场TRON是如何发展得如此迅猛的呢

首先孙宇晨创立的波场是为数不多的创造出了生态公链的项目，另外数字革命的脚步已经越快越快，去中心化将成为未来的发展趋势，而波场成功顺应了数字化发展的趋势，打造下一代全球互联网及金融基础设施，全面加入国际区块链竞争中，为中国的区块链技术发展做出了巨大贡献。

㈢ 时间场方程

在非均匀介质中，假设弹性参数（拉梅系数）λ、μ和介质密度ρ随空间位置改变而变化的速度缓慢，即λ、μ和ρ的空间变化率在一个波长范围内与它们自身值相比很小，则可以写出在这种非均匀介质中的波动方程

地震波场与地震勘探

一般情况下，它有谐和波解：

地震波场与地震勘探

式中：φ₀ （x，y，z）称为振幅函数，θ（x，y，z）称为相位函数，r （x，y，z）为空间任一点（x，y，z）到原点的距离。由θ（x，y，z）值相同的那些空间点所组成的面称为等相位面。特别地，由θ（x，y，z）值为零的那些空间点所组成的面称为波前面，它是未振动区域与已振动区域之间的分界面。当时间t增大时，为保证θ（x，y，z）值仍为零，r（x，y，z）必须增大，即波前面随时间增加而向外传播。在空间任一点（x，y，z）处，波前面的到达时间只有一个。从场论的观点来看，可以将波前面的到达时间看成是一个场，称为时间场。时间场显然是一个标量场。波前面的到达时间t_k是空间坐标的函数，即

地震波场与地震勘探

称τ（x，y，z）为时间场的特性函数。因此，解（1-3-2）式可以写为

地震波场与地震勘探

将解（1-3-4）式代入波动方程（1-3-1）式中，有

地震波场与地震勘探

要使方程两边相等，只能是方程两边的实部等于实部，虚部等于虚部。由实部相等有

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或

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当f➝∞且▽²φ₀ 不是很大时（高频近似），（1-3-6）式中的第一项趋于零，则有

1＝v² grad²τ

即

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此即时间场方程，或称特性函数方程、哈密尔顿方程、程函方程。

图1-3-1 均匀介质中等时面示意图

若已知介质速度的空间分布，则可利用边界条件、初始条件求解时间场方程，得到任意时刻等时面的空间位置。在均匀无限弹性介质中，不同时刻的等时面是以震源为中心的同心球面族，如图1-3-1所示。非均匀介质中情况就复杂了，但肯定是一个曲面族。

㈣ 孙宇晨的波场TRON“世纪挖矿”活动时间是什么时候啊

挺火的一次活动呢，在2021年3月8日21:00—2021年6月7日20:59 (新加坡时间)，孙宇晨把他称为：史上最安全最良心最稳的矿、行业内力度最大、强度最高、广度最深的DeFi挖矿。1币质押，5币收益，躺赚超高收益!而这些也吸引了大量的锁仓用户。还给孙哥吸了不少粉。

㈤ TRX-波场是什么

Zb的资料显示TRX波场以推动互联网去中心化为己任，致力于为去中心化互联网搭建基础设施。

㈥ 波动方程偏移

波动方程偏移与绕射扫描叠加偏移相比有本质上的重大改进，是目前实际生产中使用的主要偏移方法，其中又以15°有限差分偏移最为典型。

1.15°度有限差分法波动方程偏移

15°度有限差分法波动方程偏移是以地面上获得的水平叠加时间剖面作为边界条件，用差分代替微分，对只包含上行波的近似波动方程求解得到地下各点波场值，并进而获得地下界面真实图像的一种偏移方法。其偏移的过程也是一个延拓和成像的过程。

1）延拓方程的推导

由下述二维波动方程出发

地震波场与地震勘探

根据爆炸反射面模型，将速度缩小一半，即用v/2代替v，可得：

地震波场与地震勘探

此方程有二个解，分别对应于上行波和下行波。地震记录是单纯的上行波记录，故不能用此方程进行延拓，必须将它化为单纯的上行波方程才能利用。通常采用的方法是进行坐标变换后取近似。第一步是坐标变换，令

地震波场与地震勘探

上式中第一个变换无任何改变；第二个变换只是将空间深度z换成时间深度τ，也无实质性变化。关键是第三个变换，它表示不再用传统的旧时钟计时，而是用一个运行速度与旧钟一样，但起始时刻各深度不同的新时钟计时。采用新时钟计时时，上、下行波就表现出差异。

因为坐标变换并不会改变实际波场，故原坐标系中的波场u（x，z，t）与新坐标系中的波场

是完全一样的，即

地震波场与地震勘探

由复合函数微分法，得：

地震波场与地震勘探

将上述二阶偏微分结果代入方程（4-4-3），整理后得：

地震波场与地震勘探

为书写方便，以u、x、t分别代替

，则（4-4-5）式可写为

地震波场与地震勘探

式中u_xx、u_ττ、u_τt分别表示u的二次导数。注意。此方程仍然包含了上行波和下行波，仍不能用来进行延拓，故还有第二步。

经过了坐标变换，虽然波场不变，但在新的坐标系下上、下行波表现出差异，此差异主要表现为u_ττ的大小不同：当上行波的传播方向与垂直方向之间的夹角较小时（小于15°），u_ττ可以忽略；而对下行波来说，u_ττ不能忽略。忽略掉u_ττ项，就得到只包含上行波的近似方程

地震波场与地震勘探

此即15°上行波近似方程（因为它只适用于运行方向与垂直方向间的夹角小于15°的上行波，或曰只有倾角小于15°的界面形成的上行反射波才能满足它），为常用的延拓方程。

为了求解此方程还必须给出定解条件。由于震源强度有限，可以给出如下定解条件：

a.测线两端外侧的波场为零，即

u（x，τ，t）≡0 当 x＞x_max或 x ＜ x_min时

b.记录最大时间以外的波场为零，即

u（x，τ，t）≡0 当 t＞t_max时

c.自激自收记录（水平叠加剖面）为给定的边界条件，即时间深度τ＝0处的波场值u（x，0，t）已知。

图4-4-5 12点差分格式

有了这些定解条件就可以对方程（4-4-7）式求解得到地下任意深度处的波场值u（x，τ，t），这是延拓过程。再根据前述成像原则，取传统旧时钟零时刻时的波场值，即新时钟时间t＝τ时刻的波场值u（x，τ，τ）就组成了偏移后的输出剖面。

2）差分方程的建立

为了求解微分方程（4-4-7）式，用差分近似微分，采用如图4-4-5所示的12点差分格式，可得：

地震波场与地震勘探

将（4-4-8）式和（4-4-9）式代入（4-4-7）式中得：

地震波场与地震勘探

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定义向量I、T：

I＝［0，1，0］ T＝［-1，2，-1］

令向量u （x，j，l）为

u（x，j，l）＝［u（i-1，j，l），u（i，j，l），u（i＋1，j，l）］

则（4-4-10）式可简写为

地震波场与地震勘探

又令

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则（4-4-11）式可写成如下形式：

［I-（α＋β）T］u（x，j＋1，l＋1）-［I＋（α-β）T］u（x，j，l＋1）＋［I-（α＋β）T］u（x，j，l）＝［I＋（α-β）T］u（x，j＋1，l）

因此有：

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此即适合计算机计算的差分方程。

3）计算步骤和偏移结果

差分方程（4-4-12）形式上是一个隐式方程，即时间深度τ＝（j＋1）Δτ处的波场值不能单独地用时间深度τ＝jΔτ处的波场值组合得到，方程右边仍然有τ＝（j＋1）Δτ的项。如图4-4-6所示，为了求得一排数据u（x，j＋1，l），必须用到三排数据u（x，j＋1，l＋1），u（x，j，l＋1）和u（x，j，l）。一般来说，隐式方程的求解必须用求解联立方程的方法进行，比较麻烦，但这里可以利用有利的定解条件，无须复杂的联立运算。

利用定解条件b，在计算新的深度τ＝（j＋1）Δτ处的波场值时，由最大时间开始，首先计算t＝t_max的那一排值。因u（x，j＋1，t_max＋Δt）≡0和u（x，j，t_max＋Δt）≡0，有：

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计算u（x，j＋1，t_max）只用到已知的u（x，j，t_max）值，十分容易。然后再利用（4-4-12）式递推地求τ＝（j＋1）Δτ深度处任何时刻的波场值就没有任何困难了。

具体计算时由地面向下延拓，计算深度Δτ处的波场值：首先计算此深度处在t＝t_max时的波场，然后向t减小的方向进行计算直至本深度处的全部波场值计算完。一个深度的波场值计算结束后，再向下延拓一个步长Δτ继续计算。依此类推，可以得到地下所有点在不同时刻的波场值。

如前所述，在新时钟t＝τ时刻的波场值正是所欲求的“像”。因此，每次递推计算某一深度τ处的波场值时，由t＝t_max向t减小的方向计算至t＝τ时就可以结束了，u （x，τ，τ）为该深度处的“像”。不同深度处的“像”组成偏移后的输出剖面。

图4-4-6 有限差分法偏移求解中的一步

①u（x，j，l＋1），②u（x，j，l），③u（x，j＋1，l＋1），④u（x，j＋1，l）

图4-4-7 偏移结果取值位置图

图4-4-7画出了偏移时的计算关系及结果取值位置。A表示地面观测到的叠加剖面，由A计算下一个深度Δτ处的波场值B，计算B时先算第1′排的数值（只用到A中第1排数值），再算第2′排数值（要用到A中第1、2排和B中第1′排的数值），依此类推进行计算，直到算出t＝Δτ的值为止，再由B计算下一个深度2Δτ处的波场值C，到算出t＝2Δτ的值为止……在二维空间（x，t＝τ）上呈现出需要的结果剖面信息。

当延拓计算步长Δτ与地震记录的采样间隔Δt一样时，由图4-4-7的几何关系可以看到，偏移剖面是该图中45°对角线上的值。实际工作中Δτ不一定要与Δt相等，应当根据界面倾角大小确定Δτ，倾角较大时应取较小的Δτ，倾角较小时Δτ可取得大一些，以减少计算工作量，中间值用插值方法求得。

与其他波动方程偏移方法相比，有限差分法有能适应横向速度变化、偏移噪声小、在剖面信噪比低的情况下也能很好地工作等优点，但15°有限差分法在界面倾角太大时不能得到好的偏移效果。因此，又发展了45°、60°甚至90°的有限差分偏移方法，有兴趣的读者可参阅有关文献。

2.频率波数域波动方程偏移

有限差分偏移方法是在时间空间域中进行计算的。利用傅里叶变换也可以使偏移在频率波数域中实现。

与有限差分法偏移的思想完全一样，认为水平叠加剖面是由界面上无数震源同时向上发出的上行波在地面处的波场值u（x，0，t），用它反求地下任一点的波场值u（x，z，t）是延拓过程。再根据成像原理，取其在t＝0时刻的值u（x，z，0），就组成了偏移后的输出剖面。

仍由速度减半后的波动方程（4-4-3）出发，对方程两边作关于x和t的二维傅里叶变换，得到一个常微分方程：

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式中：U＝U（k_x，z，ω）是波场函数u（x，z，t）的二维傅里叶变换，ω＝2πf为角频率，k_x为x方向上的空间波数。

（4-4-13）式是常微分方程，很容易求解。其解有二个，分别对应于上行波和下行波。偏移研究的是上行波的向下延拓问题，故只考虑上行波解

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其中U（k_x，0，ω）是解的初值，即上行波在地面（z＝0）处记录的傅里叶变换。因此，式（4-4-14）表示由z＝0 处波场的傅里叶变换求出地下任何深度处波场傅里叶变换的过程，是频率波数域中的波场延拓。

通过傅里叶反变换可以由U（k_x，z，ω）求出地下任何深度处的波场值：

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根据成像原理，偏移结果应是该深度处t＝0时刻的波场值：

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这就是频率波数域偏移的数学模型。其具体实现步骤就不赘述了。

如果求解常微分方程（4-4-13）时初值不取z＝0处波场值的傅里叶变换，而取任一较浅处的波场傅里叶变换值，则可得到：

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从而得到相移法偏移的数学模型：

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利用此式可逐步向下延拓成像，每延拓一次所用的速度均可改变，所以相移法能够适应速度的纵向变化。

由于快速傅里叶变换的应用，频率波数域偏移法效率十分高，运行时间少，是波动方程偏移算法中最经济的方法，且适用于大倾角地区。因为计算在频率波数域中进行，需要注意假频问题，且此法对横向速度变化的地区不太适应。

3.克希霍夫积分偏移

克希霍夫积分偏移是一种基于波动方程克希霍夫积分解的偏移方法。

三维纵波波动方程的克希霍夫积分解（见第一章）为

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式中Q为包围点（x，y，z）的闭曲面，n为Q的外法线，r为由（x，y，z）点至Q面上各点的距离，［ ］表示延迟位，

。

此解的实质是由已知的闭曲面Q上各点波场值计算面内任一点处的波场值，它正是惠更斯原理的严格数学形式。

选择闭曲面Q由一个无限大的平地面Q₀ 和一个无限大的半球面Q₁ 所组成。Q₁ 面上各点波场值的面积分对面内一点波场函数的贡献为零，因此仅由平地面Q₀ 上各点的波场值计算地下各点的波场值。在此条件下，地下任一点的波场值为

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此时，原公式中的

项消失，积分号前的负号也因z轴正向与n相反而变为正。

已知源函数，求取波传到某点的波场值是正问题。以上是正问题的克希霍夫积分计算公式。偏移处理的是反问题，是将地面接收到的波场值看作为二次震源，将时间“倒退”寻找地下波场值，取t＝0 时刻的波场值确定反射界面的问题。反问题也能用上式求解，差别仅在于［ ］不再是延迟位而是超前位，

。根据这种理解，克希霍夫积分延拓公式应为

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按照成像原理，t＝0时刻的波场值即为偏移结果。只考虑二维偏移，忽略掉y坐标，将空间深度z转换为时间深度t₀＝2z /v，得到克希霍夫积分偏移公式

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式中：

；x_l为地面记录道横坐标；x为偏移后剖面道横坐标（见图4-4-8）。

图4-4-8 克希霍夫偏移公式中各量示意图

由

，得：

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由此可见，克希霍夫积分偏移与绕射扫描叠加十分相似，都是按照绕射双曲线取值叠加后放在双曲线顶点处。不同之处在于：

a.不仅要取各道的幅值，还要取各道幅值对时间的导数值

参加叠加；

b.各道相应幅值叠加时不是简单的相加，而是按（4-4-22）式的加权叠加。

正因如此，所以虽然形式上克希霍夫积分偏移法与绕射扫描叠加偏移类似，但二者有着本质的区别。前者的基础是波动方程，可保留波的动力学特性；后者属几何地震学范畴，只保留波的运动学特征。

与其他波动方程偏移法相比，克希霍夫积分法具有容易理解，能适应大倾角地层等优点。它在速度横向变化较大的地区难以使用，且偏移噪声较大。

地震波实际上是在三维空间中传播的，故要实现完全的偏移必须是三维偏移。目前三维偏移方法已经得到了极大的发展，从二步法到分裂法，到目前已经实现了没有近似的一步法完全三维偏移。

上面介绍的叠后偏移有一个基本假设，即水平叠加剖面是自激自收剖面，实际在地下界面较复杂时这一假设是不成立的。为了实现真正的叠加和偏移，发展了叠前偏移方法，它将偏移与叠加同时进行，保证了能达到真正的共反射点叠加。但是，一次就完成偏移和叠加的任务对于求取速度参数是不利的。为此又发展了叠前部分偏移方法，它只进行部分偏移，使共中心点道集成为真正的共反射点道集，以保证实现共反射点叠加。叠前部分偏移方法加叠后偏移就等于叠前偏移。有了共反射点道集，就好进行速度分析。

目前大部分偏移还是时间偏移，即偏移后得到的是时间剖面。时间偏移没有考虑地震波穿过界面时的弯折现象。如果考虑这一现象，偏移后得到的就是深度剖面，这种偏移称为深度偏移。目前，三维叠前深度偏移是最先进的偏移方法。

地震波实际上是弹性波。目前的偏移方法均使用声波方程，它只是一种声波偏移，要实现真正完全的偏移应当是弹性波偏移。因为需要多波地震资料，目前弹性波偏移还很少使用。

㈦ 孙宇晨创立的波场TRON是干什么的

我和你解释下吧，波场（TRON）是孙宇晨创立的全球最大的区块链去中心化应用操作系统，波场成为唯一一个市值跻身前十的中国虚拟货币。2021年初，波场公链总用户数突破2100万，成为全球三大公链中的唯一华人链，累计交易总数达15亿次，运行着全球规模最大的DApp生态。你知道了吗？

㈧ 波动方程偏移方法

射线偏移是一种近似的几何偏移，虽然地震波的运动学特点得以恢复，但波的动力学特点(如振幅、波形、相位等)却受到畸变，因此，射线偏移已逐渐被高精度的波动方程偏移所代替。波动方程偏移是以波动理论为基础的偏移处理方法，其基本思路是，当地表产生弹性波向下传播(称为下行波)，遇到反射界面时将产生反射，这时可将反射界面看作新的波源，又有新的波以波动理论向上传播(称为上行波)，在地表接收到的地震记录就可看作反射界面产生的波场效应。偏移就是将地表接收到的波场按波动方程的传播规律反向向下传播，通常称为波场反向延拓，当波场反向延拓到反射界面时成像(成像剖面为偏移剖面)，从而找到了真实反射界面，达到了偏移处理的目的。可见波动方程偏移主要由波场延拓和成像两部分组成。波场延拓可用多种不同的方法实现，随之形成了多种不同的波动方程偏移方法。成像也有成像的原理，叠前和叠后偏移各有不同的成像条件。

3.4.3.1 波动方程偏移的成像原理

波动方程成像原理分叠后偏移成像原理和叠前偏移成像原理。

3.4.3.1.1 爆炸反射界面成像原理

该原理属叠后偏移成像原理。叠加剖面相当自激自收剖面，若将剖面中时间除2，或将传播速度减一半，就可将自激自收剖面看作在反射界面上同时激发的地震波沿界面法线传播到地表所接收的记录，即可将界面看作爆炸源，称为爆炸反射界面。若用波动方程将地表接收的波场(叠加剖面)作反时间方向传播(向下延拓)，当波场延拓到时间t为零(t=0)时，该波场的所在位置就是反射界面位置。因此，t=0成为叠后波动方程偏移的成像条件。从延拓的结果(地下各点的波场)中取出地下各点处零时刻的波场值组成的剖面就为成像剖面，该剖面为叠后波动方程偏移结果。

3.4.3.1.2 波场延拓的时间一致性成像原理

图3-22 时间一致性成像原理示意图

时间一致性成像原理适用于叠前偏移。此成像原理可描述为：在地下某一深度存在一反射界面R(如图3-22(a))，在地面S点激发的下行波D到达界面R时产生反射上行波U，到达G点被接收，下行波D到达界R面的时间(或空间位置)与上行波U产生的时间(或空间位置)是一致的，即称为时间(或空间位置)一致性。设波从S点到R的传播时间为t_s，从R至G的传播时间为t_g，从S到G的总时间为t_sg=t_s+t_g。在叠前偏移中，若模拟一震源函数D自S点正向(向下)延拓，而将G点接收到的上行波U反向延拓，当D和U延拓深度为Z₁时，D的正向传播时间和U的反向传播时间分别为t_s1和t_g1，因Z₁＜Z_R(Z_R为反射点深度)，t_sg-t_g1＞t_s1，说明上行波和下行波所在的时间(或空间位置)不一致(如图3-22(b))，当D和U延拓深度为z_z=Z_R时，下行波正向传播时间为t_s1=t_s，上行波反向传播时间为t_g2=t_g，即有t_sg-t_g2=t_s2，或t_sg-t_g=t_s，这时上、下行波所在的时间(或空间位置)是一致的。再将D、U延拓到Z₃，Z₃＞Z_R，即当延拓深度Z＞Z_R以后，不会再出现时间(或深度位置)一致的现象。在上、下行波延拓过程中，若求下行波场D和上行波场U的零移位互相关，在满足时间(或空间位置)一致性条件时，相关值最大，而在其他情况下相关值很小或为零，延拓过程中的相关结果就为叠前偏移成像剖面。

3.4.3.2 叠后波动方程偏移方法

叠后偏移是在叠加剖面的基础上进行偏移处理。叠后波动方程偏移是用某些数学手段求解波动方程，对叠后波场延拓归位，达到偏移的目的。针对求解波动方程的方法，可将波动方程偏移分为三大类主要方法：有限差分法波动方程偏移、F－K域波动方程偏移和克希霍积分法波动方程偏移。

3.4.3.2.1 15°有限差分法波动方程偏移

15°有限差分法波动方程偏移是以地面上获得的水平叠加时间剖面作为边界条件，用差分代替微分，对只包含上行波的近似波动方程求解以得到地下界面的真实图像。这也是一个延拓和成像的过程。

3.4.3.2.1.1 延拓方程的推导

由下述二维波动方程出发。

地震勘探原理、方法及解释

根据爆炸反射面模型，将速度缩小一半，即用V/2代替V，可得

地震勘探原理、方法及解释

此方程有两个解，分别对应于上行波和下行波。但地震记录是上行波记录，故不能用此方程进行延拓，必须将它化为单纯的上行波方程才能利用。通常采用的方法是进行坐标变换后取近似值。第一步是坐标变换，令

地震勘探原理、方法及解释

上式中第二式是把方程中的深度坐标变为时间坐标。第三式是上行波的坐标变换。若称t为老时间，t′为新时间。因为坐标变换不改变实际波场，故原坐标系中波场u(x，z，t)与新坐标系中的波场

(x′，τ，t′)一样，即

地震勘探原理、方法及解释

由复合函数微分法，得

地震勘探原理、方法及解释

将上述二阶偏微分结果代入方程(3.4-2)，整理后得

地震勘探原理、方法及解释

为书写方便，以u、x、t分别代替u′、x′、t′，则(3.4-5)式可写为

地震勘探原理、方法及解释

式中：u_xx，u_ττ，u_τt分别表示u的二次导数。注意，此方程仍然包含了上行波和下行波，仍不能用来进行延拓，故还有第二步。

经过了坐标变换，虽然波场不变，但在新坐标系下，上、下行波表现出差异，此差异主要表现为u_ττ的大小不同。当上行波的传播方向与垂直方向之间的夹角较小时(小于15°)，u_ττ可以忽略，而对下行波来说，u_ττ不能忽略。忽略掉u_ττ项，就得到只包含上行波的近似方程

地震勘探原理、方法及解释

此即15°近似方程(因为它只适用于夹角小于15°的上行波，或者只有倾角小于15°的界面形成的上行波才能满足它)，为常用的延拓方程。

为了求解此方程还必须给出定解条件。由于震源强度有限，可给出如下定解条件

1)测线两端外侧的波场为零，即

u(x，τ，t)≡0 当 x＞ x_max或 x＜x_min时

2)记录最大时间以外的波场为零，即

u(x，τ，t)≡0 当 t＞ t_max时

3)自激自收记录(水平叠加剖面)为给定的边界条件，即时间深度τ=0 处的波场值u(x，0，t)已知。

有了这些定解条件就可对方程(3.4-7)求解得到地下任意深度处的波场值u(x，τ，t)，这是延拓过程。再根据前述成像原理，取(3.4-4)中，第三式的老时间t=0时刻时的波场值，即新时间t=τ时刻的波场值u(x，τ，t)就组成了偏移后的输出剖面。

图3-23 12点差分格式

3.4.3.2.1.2 差分方程

为了求解微分方程(3.4-7)，用差分近似微分，采用如图3-23所示的12点差分格式，将u_xx、u_τt表示为差分表达式，可得差分方程

地震勘探原理、方法及解释

式中：I和T为向量

I=[0，1，0] T=[-1，2，-1] (3.4-9)

α和β为标量

地震勘探原理、方法及解释

3.4.3.2.1.3 计算步骤和偏移结果

差分方程(3.4-8)形式上是一个隐式方程。即时间深度τ=(j+1)Δτ处的波场值不能单独地用时间深度τ=jΔτ处的波场值组合得到，方程右边仍有τ=(j+1)Δτ 的项。为了求得一排数据u(x，j+1，l)必须用到三排数据u(x，j+1，l+1)，u(x，j，l)和u(x，j，l+1)(图3-24)。

图3-24 有限差分法偏移求解中的一步

①u(x，j，l+1)；②u(x，j，l)；③u(x，j+1，l+1)；④u(x，j+1，l)

利用第二个定解条件，在计算新的深度τ=(j+1)Δτ处波场值时，由最大时间开始，首先计算t=t_max的那一排值。因u(i，j+1，t_max+Δt)≡0和u(i，j，t_max+Δt)≡0，有

地震勘探原理、方法及解释

计算u(i，j+1，t_max)只用到已知的u(i，j，t_max)值，十分容易。然后再利用(3.4-8)式递推地求τ=(j+1)Δτ深度处任何时刻的波场值就没有任何困难了。

具体计算时由地面向下延拓，计算深度Δτ处的波场值。首先计算此深度处在t=t_max时的波场，然后向t减小的方向进行。一个深度计算结束，再向下延拓一个步长Δτ继续计算。依此类推，可以得到地下所有点在不同时刻的波场值。

如前所述，在新时间t=τ时刻的波场值正是所欲求的“像”。因此，每次递推计算某一深度τ处的波场值时，由t=t_max向t减小的方向计算至t=τ时就可以结束。不同深处的“像”u(x，τ，t)组成偏移后的输出剖面。

图3-25 画出了偏移时的计算关系及结果取值位置。A 表示地面观测到的叠加剖面。由A计算下一个深度Δτ处的波场值 B，计算 B 时先算第1′排的数值(只用到A中第1排数值)，再算第2′排数值(要用A 中第1、2 排和B 中第1′排数值)，依此类推，直到 t=τ 为止。再由 B算下一个深度2Δτ处波场值C，……在二维空间(x，t=τ)上呈现出需要的结果剖面信息。

图3-25 偏移结果取值位置图

当延拓计算步长Δτ与地震记录的采样间隔Δt一样时，由图3-25 的几何关系可以看到，偏移剖面是该图中45°对角线上的值。实际工作中 Δτ 不一定要与Δt相等，可根据界面倾角大小确定Δτ，倾角较大时应取较小的Δτ，倾角较小时Δτ可取的较大些，以减少计算工作量。中间值可用插值求得。

与其他波动方程偏移方法相比，有限差分法有能适应横向速度变化，偏移噪声小，在剖面信噪比低的情况下也能很好地工作等优点。但15°有限差分法对倾角太大的情况不能得到好的偏移效果。因此，相继又研究发展了45°、60°有限差分偏移方法和适应更大倾角的高阶有限差分分裂算法。

3.4.3.2.2 频率波数域波动方程偏移

有限差分偏移方法是在时间空间域中进行的。利用傅里叶变换也可使偏移在频率波数域中实现。

与有限差分法偏移思想完全一样，认为水平叠加剖面是由界面上无数震源同时向上发出的上行波在地面处的波场值u(x，0，t)，用它反求地下任一点的波场值u(x，z，t)，这是延拓；据成像原理，取其在t=0时刻的值u(x，z，0)，组成偏移后的输出剖面。

仍由速度减半后的波动方程(3.4-2)出发，对方程两边做关于x和t的二维傅里叶变换，得到一个常微分方程

地震勘探原理、方法及解释

式中：

=

(k_x，z，ω)为波场函数u(x，z，t)的二维傅里叶变换，ω=2πƒ为圆频率，k_x为x方向上的空间波数。

式(3.4-11)是常微分方程，其解有两个，分别对应于上行波和下行波。偏移研究的是上行波的向下延拓问题，故只考虑上行波解

地震勘探原理、方法及解释

其中U(k_x，0，ω)为解的初值，即上行波在z=0处的记录的傅里叶变换。因此，式(3.4-12)表示由z=0处波场的傅里叶变换求出任何深度处波场傅里叶变换的过程，是频率波数域中的波场延拓方程。

通过傅里叶反变换可由

(k_x，z，ω)求出地下任何深度处的波场值

地震勘探原理、方法及解释

根据成像原理，偏移结果应是这些点处t=0时刻的波场值

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这就是频率波数域偏移的数学模型。由于该式不是傅里叶变换公式，为了能利用快速傅里叶变换求解，经变量置换后，上式可变为一个傅里叶反变换公式。

3.4.3.2.3 克希霍夫积分偏移

克希霍夫积分偏移是一种基于波动方程克希霍夫积分解的偏移方法。

三维纵波波动方程的克希霍夫积分解(可见原理部分)为

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式中：Q为包围点(x，y，z)的闭曲面，n为Q的外法线，r为由(x，y，z)点至Q面上各点的距离，[ ]表示延迟位，[u]=u(t-r/V)。

此解的实质是由已知的闭曲面Q上各点波场值计算面内任一点处的波场值。它正是惠更斯原理的严格数学形式。

选择闭曲面Q由一个无限大的平面Q₀和一个无限大的半球面Q₁所组成。Q₁面上各点波场值的面积分对面内一点波场函数的贡献为零。因此，仅由平地面Q₀上各点的波场值计算地下各点的波场值

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此时，原公式中的

项消失，积分号前的负号也因z轴正向与n相反而变为正。

以上是正问题的克希霍夫积分计算公式。偏移处理的是反问题，是将反射界面的各点看作为同时激发上行波的源点，将地面接收点看作为二次震源，将时间“倒退”到t=0时刻，寻找反射界面的源波场函数，从而确定反射界面。反问题也能用上式求解，差别仅在于[ ]不再是延迟位而是超前位，

。根据这种理解，克希霍夫积分延拓公式应为

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按照成像原理，此时t=0时刻的波场值即为偏移结果。只考虑二维偏移，忽略掉y坐标，将空间深度z转换为时间深度t₀=2z/V，得到克希霍夫积分偏移公式

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式中：τ=

]^1/2，x_l为地面记录道横坐标，x为偏移后剖面道横坐标，r=[z²+(x-x_l)²]^1/2(见图3-26)。

由

=-cosθ，得

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由此可见，克希霍夫积分偏移与绕射扫描叠加十分相似，都是按双曲线取值叠加后放在双曲线顶点处。不同之处在于：①不仅要取各道的幅值，还要取各道的幅值对时间的导数值

参加叠加；②各道相应幅值叠加时不是简单相加，而是按(3.4-18)式的加权叠加。

正因如此，所以虽然形式上克希霍夫积分法与绕射扫描叠加类似，但二者有着本质区别。前者的基础是波动方程，可保留波的动力学特性，后者属几何地震学范畴，只保留波的运动学特征。

图3-26 克希霍夫偏移公式中各量示意图

与其他波动方程偏移法相比，克希霍夫积分法具有容易理解，能适应大倾角地层等优点。但它在速度横向变化较大的地区难以使用，且偏移噪声较大。

3.4.3.3 叠前波动方程偏移简介

叠后偏移需经过水平叠加处理才能进行，水平叠加本身是以射线理论为基础的近似处理方法，随着构造的复杂程度以及波场的复杂程度增加而误差越来越大，叠后偏移效果也随构造的复杂度而降低。叠前偏移是直接对野外接收的波场偏移归位，不受动校叠加的影响，理论和实践均证明其偏移效果明显优于叠后偏移。叠前偏移是偏移成像领域的发展方向。叠前偏移有二维或三维偏移，三维偏移可实现三维空间归位成像，成像质量优于二维。实现叠前偏移的方法同样有差分法、F—K法和积分法以及混合方法。下面以相移法三维叠前深度偏移为例，讨论叠前偏移的原理及实现方法。

由三维纵波方程

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设

(k_x，k_y，z，ω)为p(x，y，z，t)的三维傅里叶变换，对(3.4-19)式作三维傅里叶变换，可求解得

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式中：

式(3.4-20)称为相移延拓公式，仅适应V为常数的情况。

设地下为水平层状界面，在某一深度Z处ΔZ厚度层内的层速度为常数的条件下，该层的延拓公式为

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该式为适应纵向变速V=V(z)的相移延拓公式。

设

(k_x，k_y，0，ω)为震源函数S(x，y，0，t)的三维傅里叶变换，

(k_x，k_y，0，ω)为地面接收的地震记录R(x，y，0，t)的三维傅氏变换，则将震源函数在(k，ω)域正向延拓z的公式为

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将记录R反向延拓Z的公式为

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对(3.4-22)、(3.4-23)式作三维反傅里叶变换，并根据时间或深度一致性成像原理，求两波场在(x，y，z)点的互相关为

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当相关延迟时间τ=0时，即得成像结果

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该式也可以在(x，y，z，ω)域计算。

对横向变速介质，当V=V(x，y，z)时，(3.4-20)式中的k_z应为

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该式可写成

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式中V_α为在Z深度平面的平均速度，则三维相移因子为

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为满足相移公式条件，先用水平面平均速度V_α做纵向延拓，设延拓后的波场为

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则横向变速的结果为：

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在式(3.4-30)中的指数部分用二项式展开并略去高次项，得

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该式即是相移法延拓后适应速度横向变化的校正因子。根据不同的精度要求保留相应高次项，可分别作一阶、二阶或三阶校正。校正可在F-K域进行，也可在F-x域进行，若在F-x域用差分法进行校正，则称为混合法波动方程叠前深度偏移。以上叠前深度偏移方法的实现过程是对共炮集三维观测记录分别偏移成像，然后按空间位置叠加。

㈨ 孙宇晨的波场是什么情况啊

波场基金会，一个为支持波场网络的发展而创建的组织，最近宣布回购价值2000万美元的波场币，其目的是「促进社区活动和市场稳定」。
根据该基金会发布的博客文章，此次回购计划将是其有史以来「规模最大」一次，并将「在二级市场实现最广泛的覆盖」。这次回购将陆陆续续进行一年，分好几批来。
该基金会补充说，其手上持有的波场币将在2020年1月到期，也就是说只剩半年时间了，但是他们目前还没有想好怎么处理这些币。截至撰稿时，这个币在过去24小时下跌9.88%后，价格跌到了0.032美元。
这个币之所以低了，是因为市场正在经历抛售，不只是它，包括莱特币、EOS和瑞波币等大竞争币都下跌了10%以上。抛售可能的原因是，交易员从年初以来的大涨中获利颇丰，选择现在开始回收成本。
今年早些时候，波场宣布即将发布区块链的升级版，名为奥德赛3.6（Odyssey 3.6）。据说，这一版将包括一些旨在提高网络安全性和稳定性的功能。
奥德赛3.6将允许开发人员创建可定制的去中心化应用程序、增强协议数据检查、为用户添加交易权限设置以及优化点对点网络。换言之，此次升级将提高网络安全性并使其更容易使用。波场基金会最近庆祝了它的独立日，去年的6月25日，波场主网正式启动，创世块也创建了出来。根据其创始人孙宇晨的说法，从那时起，该网络已经发展了310多万个主网地址，平均每天有150万笔交易。
孙宇晨最近又狠狠地炒作了一把自己，自以3100万高价拍下巴菲特的天价午餐后，他又开始一个一个公开要带着一起去吃饭的小伙伴，玩得不要太嗨哦。想要了解更多的区块链、币市信息，可以关注微博@区块链币海 哦，也可进入网站：币海启行https://www.bihai123.com.cn/news

㈩ 孙宇晨扬言要帮网易离职员工出钱看病，孙宇晨自己的波场现在怎样了

最近有个词语特别火“孙迟但到”。这个词的出现是因为孙宇晨非常喜欢蹭热度，不管是王思聪被限制高消费，还是网易得病员工被辞退，他都会出来发声，但是他自己的波场怎么样了呢？

很多人不知道波场是什么，波场是区块链底层操作系统，能让不同智能合约在上面开发不同的区块链功能。对于波场，他表示很多人不知道，媒体也不相信，可是数据就在那里，而且波场的成功不在于他个人，还有整个波场社区的参与感，团队荣誉感，以及波场的透明度和信心。